Физика Солнца и звезд                     

3. Энергетический анализ звезды (Солнца), как ядерного реактора

            — Метод проведения энергетического анализа

 В данном случае применены спонтанный (случайный) метод и метод технологии процесса. То есть случайно (спонтанно) применен метод технологии процесса.
В данном методе главным критерием является последовательность событий происходящих в процессе или процесс последовательных событий. Допустим, мы исследуем процесс в пространстве, в среде или внутри объекта прямое исследование, которого не возможно, так как процесс скрыт от нас. В данном процессе элемент A превращается в элемент D.
Перед нами стоит задача, используя современные знания, спрогнозировать возможные технологические цепочки превращений элемента A в элемент D и по этим цепочкам определить события и процессы, происходящие внутри исследуемых явлений, процессов или объектов, а возможно, и строение этих объектов. Существование промежуточных элементов B и C упрощает прогнозирование технологической цепочки превращения элемента A в элемент D.
В звезде происходит процесс превращения водорода в более тяжелые элементы периодической таблицы. Спрогнозировав возможные варианты данного процесса превращения можно определить события и процессы, происходящие внутри звезды. Зная события и процессы, происходящие внутри звезды, учитывая необходимые условия и конструктивные особенности для создания этих условий, событий и процессов, можно спрогнозировать строение звезды как реактора для синтеза ядер.
Теоретически составлены возможные цепочки синтеза ядер от водорода до ядер атомов с Z=111 и A=272 находящихся в конце периодической таблицы элементов. Составлены цепочки выделения энергий, анализ которых привел к выводу о необходимости корректировки современной физики звезд и Солнца и теорий об их строении. Устройство звезды мы рассматриваем как устройство ядерного реактора, в котором технически и технологически должны существовать условия для синтеза ядер атомов.                                                                                                           
        — Физические основы энергетического анализа
   Звезда — это огромный ядерный реактор, в котором происходят ядерные реакции.  Возможно ли существование такого огромного источника энергии и хранилища топлива одновременно без закона по которому это чудо управляется?
Одинаково ли выделение энергии в синтезе ядер атомов по всей периодической таблице с массовыми числами от 2 и более 200 (A>200)?
Почему при выделении огромной энергии звезду не разрывает?
На эти и некоторые другие вопросы ответит анализ выделения энергии во время синтеза ядер по цепочке от протона и нейтрона до самого тяжелого ядра с Z=111 и A=272.
 В этой главе мы рассмотрим законы выделения энергии, действующие в момент синтеза ядер атомов в звезде.
   Дефект массы ядра — это разница между фактической массой ядра и массой всех нуклидов (протонов и нейтронов) этого ядра в свободном состоянии. 
Этот закон можно выразить формулой:
                          ΔМ_i =Z_i ^. M_p + (A_i — Z_i) ^. M_n — M_i                                                          (3.1)
     где ΔМ_i — дефект массы i-того ядра,
            Z_i  — заряд i-того ядра (количество протонов в ядре),
            M_p — масса протона,  M_n — масса нейтрона,
            A_i — массовое число i-того ядра (количество протонов и нейтронов в ядре),
            M_i — масса i-того ядра.
Энергия, выделенная при формировании i-того ядра из протонов и нейтронов, определяется по формуле Эйнштейна:
                                    E_i = ΔМ_i ^. C²                                                                               (3.2)               
       где, С — скорость света.
Во время синтеза двух ядер формула (3.1) будет иметь вид:
                                 ΔМ_2с = M_a + M_b – M_c                                                                   (3.3)
       где, M_a, M_b — массы двух ядер a и b участвующих в синтезе,
               M_c (M_i) — масса ядра c полученного в результате синтеза ядер a и b,
               ΔМ_2с (ΔМ_i) — часть массы выделенной в виде излучения (дефект массы в момент синтеза двух ядер).
Энергия, выделенная во время синтеза ядер a и b, выражается формулой:
                                    E_2с = ΔМ_2с ^. C²                                                                           (3.4)  
   В синтезе трех ядер формула (3.1) имеет вид:
                                    ΔМ_3с= M_a + M_b + M_d – M_c                                                       (3.5)
       где M_a, M_b, M_d — массы ядер участвующих в синтезе,
                  ΔМ_3с (ΔМ_i) — дефект массы во время синтеза трех ядер.
Выделенная энергия в синтезе трех ядер будет определяться по формуле:
                                E_3с = ΔМ_3с ^. C²                                                                                 (3.6)   

Для варианта синтеза двух ядер это условие будет иметь вид:
                                         A_c= A_a+A_b
                                         Z_c= Z_a+ Z_b
 Наиболее удобно и целесообразно использовать параметр  ΔD данный в энергетических единицах keV, что облегчает нам расчеты.
Проверим возможность замены параметров на примере синтеза двух ядер a и b  
в ядро c.
    Aa, Za, Ma — параметры ядра a, участвующего в синтезе;
    Ab, Zb, Mb — параметры ядра b, участвующего в синтезе;
    Ac, Zc, Mc  — параметры ядра c, полученного в результате синтеза ядер a и b;
    ΔDa, ΔDb, ΔDc — (ΔDi = Mi – Ai) разница между атомной массой M_i и массовым числом A_i ядер a, b и c.