Так как параметр ΔD_i в таблице № A-1 дается в единицах энергии, то его формула имеет вид:
                           ΔD_i = M_i ^. C²– A_i ^. C²                                                                    (3.12)
Из формулы (3.12) определяем значение массы в единицах энергии Mi ^. C²:
                             Mi ^. C²= ΔDi + Ai ^. C²                                                                  (3.13)
Следовательно:  ΔD_a = M_a ^. C²– A_a ^. C² ;
                 ΔD_b = M_b ^. C²– A_b ^. C² ;          ΔD_c = M_c ^. C²– A_c ^. C²
                                           M_a ^. C²= ΔD_a + A_a ^. C²  
                             M_b ^. C²= ΔD_b + A_b ^. C²  
                             M_c ^. C²= ΔD_c + A_c ^. C²                                                                (3.14)
Подставим формулы (3.14) в (3.3) и (3.4) или в (3.8):  
                     E_2с = ΔМ_2с ^. C²= M_a ^. C²+ M_b ^. C²— M_c ^. C²
                 E_2с = (ΔD_a + A_a ^. C²) + (ΔD_b + A_b ^. C²) — (ΔD_c + A_c ^. C²)
Так как действует условие (3.11), после сокращения мы получим:
                                E_2с = ΔD_a + ΔD_b —ΔD_c                                                            (3.15)
Что соответствует формуле (3.10).
После аналогичных преобразований с параметром E^sv получим формулу:
                              —E_2с= E^sv_a+ E^sv_b — E^sv_c                                                              (3.16)
Что соответствует формуле (3.9).
Для сравнения в таблице №T-3.3 в строках 15, 15a, 15b; 16, 16a, 16b приведены результаты расчетов выделяемой энергии E_2с в момент синтеза ядер углерода ₁₇⁶C и азота ₁₇⁷N тремя способами:
E_2с=ΔD_a+ΔD_b –ΔD_c  — в строках 15,16;
E_2с = ΔМ_2с ^. C²= M_a ^. C²+ M_b ^. C²— M_c ^. C² — в строках 15a, 16a;
—E_2с= E^sv_a+ E^sv_b — E^sv_c — в строках 15b, 16b.
Из сравнения полученных данных в строках 15, 15a, 15b, 16, 16a, 16b видно, что расхождения в результатах незначительны, и в дальнейшем для расчетов мы будем использовать формулы (3.10) и (3.15):         
                                                                                        (3.10)
       при j=2                 E_2с=ΔDa+ΔDb -ΔDc                                                             (3.15)
Энергию, выделяемую во время синтеза ядер или нуклидов можно определить по формулам:
           (3.17)                      
 В таблице № A-1 данные ΔD представлены с учетом массы электронных оболочек атомов, но при вычислении формул (3.10) и (3.15) массы всех электронов полностью сокращаются.
                             — Допущения
  Мы определили формулы, по которым будем рассчитывать выделяемую энергию в момент синтеза ядер. Но для продолжения анализа нам необходимо сделать ряд допущений, так как на сегодняшний день нет возможности точно установить по каким цепочкам идет синтез в звездах, сколько ядер участвует в одном акте синтеза и при каких условиях количество ядер участвующих в одном акте меняется.
    Принимая во внимание большой разброс по массе звезд и огромное количество ядер участвующих в синтезе в каждой звезде, можно с уверенностью сделать ряд допущений:
   — возможны любые варианты цепочек синтеза ядер без ограничения;
   — возможно любое количество ядер или нуклидов участвующих в одном акте синтеза от двух j=2 и до j=A_c (A_i);
   — возможен синтез ядер с массовыми числами, находящимися в конце периодической таблицы элементов и выше A_i >250, но мы, к сожалению, ограничены знаниями в пределах этой таблицы, поэтому цепочки синтеза ядер будут рассматриваться только в ее пределах.
  Для упрощения проведения анализа принимаем, что во время синтеза сумма протонов и нейтронов ядер a и b, участвующих в синтезе равна числу протонов и нейтронов, полученного ядра c (условие (3.11)).
                       — Выбор пути анализа
На примере синтеза двух ядер или нуклидов рассмотрим выбранный путь анализа.
Вначале нам необходимо выбрать цепочку синтеза.
Возьмем для примера цепочку от водорода с Z=1 и A=1 до гелия с Z=2 и A=5, как показано на схеме №S-3.1.
Цепочка синтеза ядра гелия с Z=2 и A=5 из двух ядер или нуклидов
участвующих в одном акте синтеза.
(13)  Схема №S-3.1               

Составим таблицу нуклидов и ядер, участвующих в синтезе ядра гелия He-5.

(14)  Таблица №T-3.1
Параметры нуклидов и ядер участвующих в синтезе ядра гелия He-5.

Составим формулы синтеза по схеме №S-3.1:

1. ₁¹H+₁⁰n=₂¹H+E_2H2

где E_2H2 — энергия, выделяемая во время синтеза ₁¹H и ₁⁰n.                 
            E_2H2 = ΔD_H1+ΔD_n— ΔD_H2=7288,969+8071,5-13135,72=2224,749  KeV.

2. ₂¹H+₁⁰n=₃¹H+E_2H3

где E_2H3 — энергия, выделяемая во время синтеза ₂¹H и ₁⁰n.
            E_2H3 = ΔD_H2+ΔD_n— ΔD_H3=13135,72+8071,5-14949,794=6257,426  KeV.

3. ₃¹H+₂¹H=₅²He +E_2He5

где E_2He5 — энергия, выделяемая во время синтеза ₃¹H и  ₂¹H.
            E_2He5= ΔD_H3+ΔD _H2 — ΔD_He5=14949,794+13135,72-11386,234=16699,28  KeV.
Кроме значения энергии выделенной в одном акте синтеза нас интересует значение выделенной энергии в ступени. Принадлежность реакции к той или иной ступени определяется количеством реакций синтеза, которое прошло данное ядро от состояния, когда были свободными все протоны и нейтроны, входящие в его состав.
Из схемы №S-3.1 видно, что синтез ядра He-5 идет тремя ступенями.
На первой ступени происходит две реакции синтеза:
        ₁¹H+₁⁰n=₂¹H+2224,749  KeV

       ₁¹H+₁⁰n=₂¹H+2224,749  KeV