Если происходит увеличение времени пауз, а время сигнала уменьшается или не изменяется, то данное повышение паузы происходит за счет снижения радиоактивности вещества нейтронной звезды. При этом должна снижаться и мощность сигнала, хотя на больших расстояниях снижение мощности фиксировать сложно.
Со временем радиоактивность нейтронной звезды снижается. Следовательно, мощность и время сигналов должны тоже снижаться, а время пауз увеличиваться, и эти изменения должны происходить по экспоненциальному (логарифмическому) закону.
Вернемся к анализу вращения нейтронной звезды. На рисунке №R-9.11 изображен угол поворота нейтронной звезды и путь точки, излучающей сигнал по ее поверхности.
(164) Рисунок №R-9.11
γ — угол поворота нейтронной звезды;
А — точка, излучающая сигнал, принимаемый на Земле;
La — путь проходящий точкой А по поверхности нейтронной звезды за время прохождения сигнала;
Rnz — радиус нейтронной звезды;
ωnz — скорость вращения нейтронной звезды.
Линейная скорость точки А на поверхности нейтронной звезды определяем по формуле:
Va = ωnz. Rnz
La = Va . τa
где, τa — время приема сигнала от точки А на Земле.
Из геометрии получаем:
L = 2 . Rnz . Sin(γ/2)
La = 2 . π. Rnz . (γ/360) = 0.01745 . γ. Rnz
Следовательно, во времени сигнала и паузы зашифрованы скорость вращения и радиус нейтронной звезды.
Изменение радиоактивности дает нам ценную информацию.
Так как радиоактивность вещества снижается быстрее снижения скорости вращения нейтронной звезды, то некоторые параметры самой нейтронной звезды можно определить, проанализировав изменения в получении сигналов, допустив, что скорость вращения объекта не изменилась.
Конечно, необходимо изучить возможность влияния на пульсацию наложением сигналов друг на друга и фокусировки сигналов в данной точке со всей поверхности нейтронной звезды. Но логарифмическое понижение частоты сигналов, получаемых от нейтронной звезды, говорит о снижении радиоактивности вещества нейтронной звезды. Следовательно, причиной высокой пульсации сигналов от нейтронной звезды является не высокая скорость их вращения, а прием сигналов от соседних источников радиоактивности, которые в большом количестве расположены по всей поверхности нейтронной звезды.
Разделение сигналов происходит за счет большого удаления источников сигналов от Земли, при этом происходит рассеивание общего потока сигналов с его разложением на отдельные сигналы.
Как проверить высказанную нами гипотезу? Очень просто. Необходимо создать один или несколько космических аппаратов, приборы которых будут фиксировать сигналы нейтронной звезды. Синхронизировать часы в аппаратах и на Земле (в исследовательском центре).
Удалить космические аппараты на большие расстояния друг от друга, но разместив на одном уровне к исследуемому объекту и произвести измерения. Провести подобные исследования других подобных объектов. Если время получения сигнала от пульсара совпадет в двух или более аппаратах, то наша гипотеза верна. Так как один луч не может быть зафиксирован в двух точках пространства одновременно.
Сигнал, поступающий к нам от любого космического объекта, является зашифрованной информацией, передаваемой со скоростью света. Главная задача аналитика — расшифровать эту информацию.
Чтобы расшифровать эту информацию мы должны изучать окружающий нас мир, законы, действующие в нем и создать приборы, способные фиксировать и измерять слабые сигналы, поступающие из космоса.
Можно ли определить какие-либо параметры нейтронной звезды (пульсара) по характеру излучения?
Находясь на огромных и разных расстояниях от пульсаров (источников излучений), очень тяжело определить параметры этих космических объектов. По интенсивности, мощности излучения и изменению этих параметров во времени можно определить некоторые приближенные характеристики.
По мощности взрыва нейтронной звезды можно определить массу белого карлика и оставшуюся массу нейтронной звезды:
Мbc = Мnz + М0
Где Мbc — масса белого карлика;
Мnz — масса нейтронной звезды;
М0 — масса, выброшенная при коллапсе белого карлика.
По снижению мощности излучения можно определить мощность взрыва и сравнить с визуальными данными, предположив, какая масса была выброшена в космос. Таким анализом должны заниматься физики, физики-ядерщики и математики. Сравнив несколько видов анализа по разным физическим параметрам одних и тех же космических объектов, можно определить часть характеристик этих объектов.
— Вспышки сверхновых звезд
Основные физические процессы, сопровождающие звезду в конце жизни
В конце жизни звезда проходит стадию красного гиганта. Так как энергия термоядерного синтеза уже не в состоянии сдерживать нагретую газо-плазменную смесь, атмосфера звезды расширяется и увеличивает объем во много раз. Если термоядерный синтез в верхних слоях на протяжении жизни препятствовал расширению газо-плазменной смеси и удерживал ее в объеме звезды, то в случае с красным гигантом термоядерный синтез играет обратную роль. Нагреваясь изнутри, газо-плазменная смесь максимально расширяется, скорости движения частиц поддерживаются высокими температурами. Возможно, на поверхности белого карлика происходят динамические процессы (вспышки, взрывы и т. д.), сопровождающие ядерные реакции. Возможно, эти динамические процессы способствуют увеличению объема красного гиганта и нагрева его атмосферы.
После прекращения термоядерного синтеза и охлаждения газо-плазменной смеси в центре бывшего красного гиганта остается белый карлик — ядро звезды, которое формировалось в течение ее жизни.
После максимального расширения и охлаждения газо-плазменной смеси вокруг белого карлика образовалась область пониженного давления — вакуума относительно газа окружающего космического пространства. Гелиосфера которая окружала звезду и сдерживала газовые потоки из космического пространства уменьшается и исчезает с уменьшением и исчезновением звездного ветра. В этот объем вакуума, в центре которого находится белый карлик, всасываются космический газ и пыль. При определенных параметрах бывшей звезды и плотности газа окружающего пространства, возможно повторное начало термоядерного синтеза вокруг белого карлика или нейтронной звезды.
Начало термоядерного синтеза является результатом динамических процессов в газовой смеси, всасываемой из космического пространства в объем вакуума вокруг белого карлика. Эти вспышки звезд наблюдаются при вспышках сверхновых звезд второго типа. При определенных параметрах звезды и окружающего ее газа возможны неоднократные процессы подобных вспышек одной и той же звезды, что наблюдается в двойных системах.