Но в действительности направления движений ядер участвующих в синтезе ядра «C» не лежат на одной прямой, а находятся под разными углами, как показано на рисунке № R-2.11.

                                                    (20)    Рисунок № R-2.11
Следовательно, необходимо ввести коэффициент, учитывающий угол между движением ядер до синтеза к движению ядра «C» после синтеза:
                                 β_j = Cosα_j
где α_j — угол между направлениями движения j-го ядра перед участием в синтезе и ядра «C» полученного при синтезе j-го ядра.
Формула (2.44) с введением коэффициента β_j будет выглядеть:            

Рассмотрим второе слагаемое в формуле (2.43):
                                      Δm ^. c = P_I   
где P_I  — импульс излучения (или  импульс от излучения).
При слиянии ядер полученное ядро выделяет энергию в виде излучения:
                                       E_I = Δm ^. c²    
Рассмотрим этот процесс подробней.

                                                             (21)  Рисунок № R-2.12.
Процесс выделения излучения из ядра «C» в момент синтеза изображен
на рисунке № R-2.12.                                                                               
  m_Ii, m_I1, m_I2, m_I3,… m_Ik — массы каждого вида излучения, выделенные из ядра «C» в процессе его синтеза.
Дефект массы Δm с одной стороны является разницей масс ядер до и после синтеза, а с другой стороны — суммой всех масс, выделенных в качестве разных видов излучений из ядра C в момент синтеза:

где k — количество видов излучений выделенных в момент синтеза ядра «C».
На рисунке № R-2.12 наглядно показано, что излучение может быть выделено в любую сторону. Следовательно, необходимо ввести угловые коэффициенты, учитывающие углы действия импульсов от излучений. 
                                      β_Ii=(Cos180⁰+α_Ii)                                                               (2.47a)
где β_Ii — угловой коэффициент,
       α_Ii — угол между направлением движения ядра «C» и направлением излучения.
На каждое излучение, выделенное из ядра, идет определенная часть массы от Δm.
Следовательно, для каждого излучения необходимо ввести массовый коэффициент
ε_Ii определяющий долю Δm, идущую на конкретное излучение.

                                 m_Ii = ε_Ii ^. Δm

В данном виде m_Ii показывает, какая часть дефекта массы Δm выделена в качестве
i-того излучения из ядра во время синтеза.
Массовый коэффициент ε_Ii  для  i-того излучения равен:
              (2.47b)
Каждое излучение имеет свою скорость, которая не всегда равна скорости света, поэтому необходимо ввести коэффициент скорости s_Ii:
             (2.47c)
v_Ii — скорость i-того излучения,c — скорость света.
Исходя из выше изложенного, второе слагаемое формулы (2.43) «Δm ^. c» примет вид:

                                        (2.50)