(2)  Таблица №T-2.1                                  

Для синтеза двух ядер Sn необходимо преодолеть высоту кулоновского барьера 261,3935 MeV; для двух ядер No – 847,1 MeV
Величины огромные, с учетом тоннельного эффекта эти цифры будут ниже. Но наша цель — проверить возможность синтеза тяжелых и сверхтяжелых ядер в звездах при самых неблагоприятных условиях.
Из расчетов видно, что участвовать в синтезе могут ядра с высокой кинетической энергией.
Современные теоретики считают, что получить ядра с такой кинетической энергией можно путем разогрева их до высоких температур.
Так как тепловой энергии в 1 eV соответствует температура  T~ 110000 градусов Кельвина:

                                           U_Q= k ^. T                                                                                             (2.11)
Где k – постоянная Больцмана.

Формула определения температуры, необходимой для преодоления кулоновского барьера:

                                                                                                                                   (2.12)

Так, для преодоления U_k ~ 0,1  MeV  T~10^{9  o}K , предполагается, что это в десятки раз больше температуры внутри Солнца.
    Для синтеза двух ядер Ne, Sn, Th  и No:

    

Значения этих температур просто фантастические. Мы не будем разбирать варианты с тоннельным эффектом, параметры и в этом случае будут высокими.  Из расчетов видно, что внутри звезд синтез тяжелых ядер невозможен, так как температура в звездах ниже. К этому выводу пришли физики теоретики.
Но практика говорит о том, что синтез тяжелых ядер в звездах существует. Следовательно, надо искать другие решения.
Вариант нагрева вещества звезды и определения температуры необходимой для синтеза с помощью постоянной Больцмана не внушает доверия, так как он разработан для термодинамических процессов в газах, а термоядерный синтез относится к ядерным процессам, где действия законов термодинамики ограничено законами ядерной физики.
Если практика и теория противоречат друг другу, надо менять теорию, а не закрывать глаза на практику.
Существует вариант синтеза, при котором отсутствует кулоновский энергетический барьер. Это синтез протона с нейтроном и ядра атома с нейтроном. В этих случаях кулоновский барьер препятствующий синтезу отсутствует. И происходит выделение энергии без потерь на сопротивление кулоновских сил. При синтезе ядра с нейтроном выделяется энергия, затем один из нейтронов нового ядра выделяя электрон, становится протоном:

При такой схеме синтеза энергетические затраты на преодоление кулоновского барьера отсутствуют. Синтез одного протона с нейтронами возможен до Α=3 при z=1,
а нестабильный изотоп водорода возможен до Α=6. Следовательно, синтез водорода с Α=6 и z=1 возможен без энергетических затрат, при этом происходит выделение энергии для синтеза других ядер.

                       2.2.  Холодный синтез         

Сейчас все чаще ученые говорят о холодном синтезе. В этом случае синтез происходит при температурах намного ниже, вычисленных по формуле (2.12)

                                                                                                                                   (2.12)
Для холодного синтеза необходимо выполнение двух условий:
      1. Сжать материю до больших плотностей, приблизив ядра как можно ближе друг
 к другу, желательно на расстояния действия ядерных сил.
      2. Сообщить ядрам атомов скорость необходимую для преодоления кулоновского барьера:

                         P_c = m_c ^. v_c

  где P_{c —} импульс ядра,
       m_c — масса ядра,
       v_c — скорость ядра необходимая для преодоления кулоновского барьера.

                                             m_c ^. v_c = F_Q ^. τ
      F_Q — кулоновская сила,
       τ < 1 сек. — время. 

                                                        

А возможен ли в звездах холодный синтез?
Рассмотрим опыт человека по решению проблемы синтеза ядер.
Создание огромных температур в миллиарды и сотни миллиардов градусов пока невозможно. Но человек синтезирует ядра атомов периодической системы без нагрева до таких температур.
Рассмотрим способы синтеза ядер атомов применяемые человеком.
   Первый способ: ускорители частиц.
Частицы, нуклоны, протоны или легкие ядра разгоняются с помощью электромагнитных полей и направляются на пластины мишеней, где после столкновения образуются новые ядра атомов. То есть, частица разгоняется до скорости, которая позволит преодолеть ей кулоновский барьер и внедриться в ядро.
   Второй способ: используется в водородной бомбе. Сосуд с тритием и дейтерием окружают урановой атомной бомбой и взрывают ее.
В результате взрыва урановой бомбы, часть взорванного вещества вылетает наружу, а другая часть, по третьему закону Ньютона, с такой же силой сжимает дейтерий и тритий, что придает огромную скорость ядрам. Но это уже воздействие объемное и направленное в центральную область, что усиливает действие сжатия.
В результате получаем синтез ядер атомов, при температурах намного ниже рассчитанных по формуле (2.12).
Возникает, закономерный вопрос — если человек смог обойти теоретическое условие, почему в природе этого не может быть?
Почему человек считает, что природа глупее его?
В дальнейшем мы увидим, что природа не только не глупее человека, а во много раз рациональнее и экономичнее. Анализируя схемы и процессы, которые действуют в космосе, мы поймем, насколько все гениально создано, что однозначно доказывает существование Высшего разума — разума нашего Создателя.
Человечество подходит к уровню познания — «познание Всевышнего через познание его созданий».
Давайте разберем схему водородной бомбы более подробно.

             

    1) область расположения легких ядер, дейтерия и трития,
    2) область расположения урановой бомбы — взрывателя.
                              Схема водородной бомбы
                                 (3)  Рисунок № R-2.1

При взрыве урановой бомбы части взрывчатого вещества с массами m₁, m₂, m₃, m₄, разлетаются со скоростями v₁, v₂, v₃ и v₄ в разные и противоположные от центра стороны с импульсами P₁=(m₁ ^. v₁); P₂=(m₂ ^. v₂); P₃=(m₃ ^. v₃) и P₄=(m₄ ^. v₄) как показано на рисунке № R-2.2.

 
   Принцип действия уранового взрывателя на объем с дейтерием и тритием.
                               (4)  Рисунок № R-2.2

Другая часть уранового взрывателя с массами M₁, M₂, M₃, M₄ согласно третьего закона Ньютона с такими же импульсами Р₁, Р₂, Р₃, Р₄ будет перемещаться к центру бомбы к точке «О» со скоростями V₁,V₂,V₃,V₄. То есть, согласно третьему закону Ньютона, будут справедливы следующие выражения:

                        P₁=m₁ ^. v₁=M₁ ^. V₁;     P₂=m₂ ^. v₂=M₂ ^. V₂;

                        P₃=m₃ ^. v₃=M₃ ^. V₃;     P₄=m₄ ^. v₄=M₄ ^. V₄

Следовательно, по силам, с которыми будут разлетаться осколки уранового взрывателя можно определить силу сжатия дейтерия и трития:

                                             P_i=m_i ^. v_i=F_i ^. τ

  где τ — время,
        F_i — сила сжатия от импульса P_i, полученной m_i.                          

                                                                                                              (2.13)
Общая сила сжатия области 1 (рисунок № R-2.1) будет равна:

                                                                                                   (2.14)

Немаловажную роль в рассмотренном нами процессе играет сама форма бомбы  — шар. Именно эта форма дает концентрацию силы в центральной области, что и усиливает сжатие водородной составляющей бомбы, а, следовательно, и синтез легких ядер.

                                       (5)  Рисунок № R-2.3
                     Шарообразная форма водородной бомбы
                      R₁ — радиус шара с дейтерием и тритием,
                      R₂ — радиус всей бомбы,
                      H_U = R₂ — R₁ — толщина оболочки из урана или плутония,
                      R_a — радиус, на котором действует сила ΣF.
Так как, нас интересует сила, которая действует внутрь шара, обозначим ее F_B=ΣF
Из формулы:
                                                     F = p ^. S
  где p — давление, а S — площадь действия силы F.
Можно определить давление сжатия области 1 (рисунок № R-2.1) на расстоянии Ra действие силы F_B:
                                                   F_B= p_a ^. S_a                                                                                                              (2.15)

где S_a = 4 ^. π ^. R_a²  — площадь сферы с радиусом R_a
      p_a — давление сжатия на расстоянии R_a от центра шара.                                  
По мере приближения к центру шара к точке «О» радиус шара уменьшается от значения R_a и стремится к нулю. Следовательно, и площадь сферы с приближением к центру будет уменьшаться от значения S_a до нуля. Но так как сила сжатия, приложенная на расстоянии R_a, не меняется, следовательно, со снижением площади поверхности сферы по формуле (2.15) будет расти давление p:

                                                                                                                             (2.16)
  где S_x — площадь сферы с радиусом
         R_x = O ~ R_a
При радиусе R_k площадь поверхности будет S_k = 1м² давление P_x = P_k
Примет значение силы F_B:
                                                                                                            (2.17)
То есть при радиусе:
                                  
сила, которая сжимает всю область 1 (рис. № R-2.1) будет действовать на площадь в 1m².
При радиусе менее R_k давление будет увеличиваться, стремясь к бесконечности, но ограничиваясь размерами атомного ядра в центре шара в точке «О»: